ДОСТАРЫМЕН БІРГЕ АКЦИЯ:
Ток күші
Зарядталған бөлшектер өткізгіштерде бір уақытта бір реттелмеген жылулық қозғалыста (жылдамдықпен) және өріс күштерінің әсерінен реттелген қозғалыста (u- жылдамдық).
Егер өткізгіш магнит өрісінде орналасса, әрбір зарядталған бөлшекке әсер ететін магнит күштерінің орташа мәні:
(8.3)
Кездейсоқ жылдамдық векторының орташа мәні нөлге тең. Сондықтан (1) келесі түрде жазылады.
(8.4)
8.2-сурет.
(8.4) бойынша анықталған магниттік күштер зарядталған бөлшектердің тормен соқтығысуы арқылы өткізгішке беріледі. Өткізгіштің көлем бірлігіне шаққандағы заряд тасымалдаушылардың санын n – түрінде анықтасақ, өткізгіштің dl-элементіне әсер ететін күшті келесі түрде көрсетуге болады (8.2-сурет).
(8.5)
токты оның тығыздығы арқылы жазамыз:
(8.6)
(8.5) және (8.6) бойынша:
(8.7)
(8.7) – магнит өрісінің ток өткізгішіне әсер ететін күші, оны Ампер (1820) тура тәжірибеде анықтады.
Бұл күштің модулі
(8.8)
Ампер күшінің бағыты сол жақ ережесі бойынша анықталады. Егер сол қолдың алақаны магниттік индукция векторы кіретіндей етіп қойылса және төрт саусақтың барлығы ток бағытына сәйкес орналасса, онда біздің бас бармамыз Ампер күшінің бағытын көрсетеді (8.2-сурет). , 8.3).
Тұрақты ток өткізгішінің магниттік индукция векторының өрнегін (8.8) қойып, параллель токтардың әрекеттесу заңын шығаруға болады.
(8.9)
(8.10)
Параллель ток өткізгіштерге ұзындық бірлігіне әсер ететін күш әрбір өткізгіш арқылы өтетін токқа тура пропорционал, ал олардың арасындағы қашықтыққа кері пропорционал (8.4-сурет).
(8.11)
Мұнда:
8.4-сурет