ДОСТОР МЕНЕН АКЫСЫЗ:
Ампер
Заряддалган бөлүкчөлөр ток өткөргүчтөрүндө, ошол эле учурда туура эмес жылуулук кыймылында (тездик менен) жана талаа күчтөрүнүн таасири астында, иреттүү кыймылда (u- ылдамдык).
Эгерде өткөргүч магнит талаасында жайгашкан болсо, анда ар бир заряддалган бөлүкчөлөргө таасир этүүчү магниттик күчтөрдүн орточо мааниси:
(8.3)
Кокус ылдамдык векторунун орточо мааниси нөлгө барабар. Демек, (1) төмөнкүдөй жазылат.
(8.4)
8.2-сүрөт.
(8.4) менен аныкталган магниттик күчтөр заряддуу бөлүкчөлөрдүн тор менен кагылышуусу аркылуу өткөргүчкө берилет. Эгерде өткөргүчтүн көлөмү бирдигине заряд алып жүрүүчүлөрдүн санын n – деп аныктасак, өткөргүчтүн dl-элементине таасир этүүчү күчтү төмөнкүчө чагылдырууга болот (8.2-сүрөт).
(8.5)
токту анын тыгыздыгы аркылуу жазабыз:
(8.6)
(8.5) жана (8.6) ден:
(8.7)
(8.7) – магнит талаасынын ток өткөргүчкө тийгизген күчү, аны Ампер (1820) түз экспериментте аныктаган.
Бул күчтүн модулу
(8.8)
Ампердик күчтүн багыты сол кол эрежеси боюнча аныкталат. Эгерде сол колдун алаканы магнит индукциясынын вектору киргендей кылып жайгаштырылса жана төрт манжа тең токтун багытына ылайык жайгаштырылса, анда биздин баш бармакыбыз Ампер күчүнүн багытын көрсөтөт (8.2-сүрөт). , 8.3).
Туруктуу ток өткөргүчтүн магнит индукция векторунун туюнтмасын (8.8) ге коюп, параллелдүү токтордун өз ара аракеттенүү мыйзамын чыгарууга болот.
(8.9)
(8.10)
Параллель ток өткөргүчтөргө узундук бирдигине таасир этүүчү күч ар бир өткөргүчтөн өткөн токко түз пропорционал, ал эми алардын ортосундагы аралыкка тескери пропорционал (8.4-сүрөт).
(8.11)
бул жерде:
8.4-сүрөт